走进不科学 第七百零九章 宇宙:你们不要过来啊!
更新:01-14 09:14 作者:新手钓鱼人 分类:悬疑小说
“但还有一种方法,或许有机会能走个捷径。随梦小说网 www.suimeng.co”
甲板上。
听到杨振宁的这句话,黄昆下意识便握紧了桌子边缘:
“什么方法?是不是和驴有关?”
杨振宁原本作势欲答,听到驴这个字的时候忍不住一怔,生生止住了话头:
“驴?这和驴有什么关系?”
黄昆这才意识到自己似乎做出了下意识的反应,于是连忙有些尴尬的轻咳了一声:
“哦哦,没啥没啥,只是想岔了,老杨你继续,继续。”
杨振宁有些古怪的看了眼黄昆,心说这位老同学该不会是上船前被驴给踢过吧
随后他很快也深吸一口气,将注意力和话题同时拉回了原处:
“老黄,我说的这个方法对你不,可能对于国内来说,都属于一个比较陌生的领域。”
“实际上如果不是老赵他们的这篇论文给我带来了一些启发,我自己可能也想不到这方面。”
给黄昆打了个预防针后。
杨振宁顿了顿,继续说道:
“老黄,你对ads时空了解多少?”
“ads时空?”
黄昆眉头微微一掀,很快答道:
“老杨,莫非你说的是anti-de sitter也就是反德西特时空?”
杨振宁轻轻点了点头。
早先提及过。
目前对引力描述最完美的理论便是广义相对论,这个框架叫做“论”,但实际上它的理论核心是一个方程组。
也就是爱因斯坦引力场方程。
这是一组高度复杂的非线性偏微分方程组,要求解的未知函数既包括度规分量gμν,也包括能量动量张量的分量tμν。
众所周知。
平直闽氏时空度规是:ηαβ=(1,1,1,1)以及号差±2。
所以引力场的空间几何对角线元是:ds2=(1+2)dt2+(12)(dx2+dy2+dz2)
而引力场静态引力势为:h00=2,牛顿引力场势为:▽2=4πgp
在近拟弱场下可以静态归一化,两式相比较,就得到: h00=4
代用牛顿引力势,轻松得到:▽2h00=16πp;(g=1)
在等号左侧加上一个表示空间波动的四维算符达朗贝尔□:□h00=16πp
设想场的变化只因场源的波动,可有关系:
□=▽2+0(v2▽2)
又因为应力能量张量是 t00=p,□h00=16πt这就是“线性爱因斯坦场方程”。
从这个表达式不难看出,这个方程中对 hαβ是线性处理的,就好像一个立体的东西压扁了给你看一样。
那么自然,质点系的引力场方程为: h00=8πt
引入爱因斯坦张量表示在弯曲时空中的静态场量即是:
gαβ=8πtαβ。
同时假设时空物质随着时空面的曲率而分布,就像袋子里的东西分布在袋子里一样,无指标简化表示即为:
g+Λ=±kt此即爱因斯坦场方程的基本形式。
Λ是宇宙学常数,爱因斯坦认为自己做错的项目,所以现在先把它看成 0即可。
根据场量显然系数 k=8π,左边的是黎曼曲率 rαβ,而据比安基恒等式可以完成移项,所以就是: rac12rgac=8πgtαβ
若是在电磁场中,根据麦克斯韦方程,空间内真空光速平方系真空电容率与真空磁导率之乘积,即:
c2=μe
因此 rac12rgac=8πgμetαβ,又因为 tαβ是二阶张量场切使用几何单位制 c≡1,统一量纲,于是得到:
rac12rgac=8πgc4tαβ
此即电磁作用下的爱因斯坦场方程。(之前有读者一直好奇场方程怎么来的,有机会就写了一下,全程靠记忆打出来的,应该没错,我这大概是起点第一个把场方程详细推导过程写出来的书?大概)
哪怕是截止到后世的2023年。
爱因斯坦场方程依旧没有解析解,只有一些特解。
其中最著名的特解显然就是史瓦西解,也就是史瓦西度规——早先提及过,度规就是解的一种说法。
而在这少数特解中,有一个解最为特殊。
它便是
ads,也就是反德西特度规。
它是爱因斯坦场方程在宇宙常数为负时的最大对称真空解,通常也被称为“点内空间”。
这个特解出现的时间很早,毕竟威廉·德西特是最早几位和爱因斯坦共同研究时空结构的学者,反德西特度规和德西特度规都是用他名字命名的。
但是
这个特解虽然存世的时间很长,但一直以来都没有多少物理方面的研究价值。
不过如今看来,似乎杨振宁在这方面发现了什么?
随后杨振宁沉吟了一会儿,继续说道:
“老黄,你应该知道,在反德西特时空中,时空不是渐近下趋向平坦的。”
“也就是说,在距离中心天体较远处,时空依然有曲率存在,而并非一般的平直空间。”
“所以我在想,如果我们能以ads为理论基础,整合出一个能够描述引力子的模型,然后再去寻找它在宇宙中的迹象”
“这样一来,有没有可能不需要达到普朗克能级,就能够发现引力子的存在呢?”
黄昆闻言一怔。
不过很快,他便消化起了杨振宁的想法。
ads是一个数学上没有问题的场方程特解,和民科或者那些没有根据的猜想完全